特性 高非线性光纤，近零色散，用于生成超连续谱 非线性系数： 单模光纤(型号HN1550和HN1550P)：10.8 W-1•km-1 保偏光纤(型号PMHN1和PMHN5)：10.7 W-1•km-1 非线性系数是标准SM或PM光纤的10倍 和标准SM或PM光纤熔接时损耗低 应用 飞秒脉冲的光谱展宽 超连续谱生成 脉冲压缩 近红外四波混频过程

单模HNLF
我们提供正常色散的HN1550光纤和反常色散的HN1550P光纤。两种光纤都有近零色散斜率，与SMF-28的比较如右图所示。这些光纤的其中一种主要应用就是利用自相位调制实现1550 nm波段飞秒脉冲的非线性光谱展宽。这种光谱展宽过程可用于生成宽带光源(生成超连续谱)和压缩脉冲。此外，结合了较大非线性系数和近零色散特性的光纤还非常适用于四波混频。

HN1550光纤的正常色散较小(-1 ps/nm•km @ 1550 nm)。在光谱展宽应用中，光纤的正常色散会使脉冲产生线性啁啾，它与非线性效应产生的啁啾正负相同。因此，沿HN1550光纤传输的飞秒脉冲通常会随时间展宽，同时发生光谱展宽。相比之下，HN1550P光纤的反常色散较小(+1 ps/nm•km @ 1550 nm)，所以光纤色散产生的线性啁啾与非线性效应产生的啁啾正负相反，从而在光纤中实现孤子传输和脉冲自压缩。因此，与HN1550光纤相比，HN1550P光纤可以更有效地以较低的功率水平实现飞秒脉冲的光谱展宽。另一方面，HN1550光纤中展宽的光谱通常比HN1550P的平整度更好。

HN1550中的脉冲压缩可通过光谱展宽脉冲并使用带反常色散的色散元件来实现。这样的系统可以产生高质量的压缩脉冲。相比之下，HN1550P中的脉冲压缩可通过自压缩或组合自压缩与色散元件来实现。此外，HN1550P因具有反常色散还适用于参量放大过程。有关使用两种光纤通过数值模拟实例展现光谱展宽和脉冲压缩的信息，请查看光谱展宽和脉冲压缩标签。

保偏HNLF
PMHN1和PMHN5光纤具有椭圆纤芯结构，从而可作为保偏光纤。这种光纤非常适用于具有线偏振输出的激光系统，并且在保持线偏振的同时具有对热或机械环境变化的稳定性。这些光纤在1550 nm处具有近零反常色散(PMHN1为+1 ps/nm•km，PMHN5为+5 ps/nm•km)，非常适合飞秒掺铒光纤激光器的高效功率光谱展宽。此属性可用于生成超连续谱和压缩飞秒脉冲。从右侧色散图中可以看到不同的色散分布。PMHN1光纤色散分布更适合产生2 μm以上的更长波长。PMHN5光纤色散分布更适合通过色散波在光纤中的传播来产生更短的波长，并且可以延伸到接近1μm的波段。两种光纤的数值模拟示例，请查看光谱展宽标签和脉冲压缩标签。

大非线性系数和近零色散特性的组合使这些光纤非常适用于1530 nm至1620 nm波长范围内四波混频。